![\"\u78e8\u524a\u52a0\u5de5\u632f\u52a8\u5206\u6790\u4e0e\u63a7\u5236_\u78e8\u524a\u98a4\u632f\u9891\u7387\u4fee\u6b63\u9879\u7814\u7a76_\u78e8\u524a\u98a4\u632f\u632f\u5e45\u7a33\u5b9a\u6027\u5206\u6790\"](\"\/wp-content\/uploads\/2026\/03\/1774870860594_5.png\")
<\/p>\nKun kanoniset yht\u00e4l\u00f6t (3 - 35) oli saatu, voitiin tutkia hiomalaikan hiontakeskustelun syntymist\u00e4 amplitudia B(T1, T2) koskevan keskustelun avulla. Polaarikoordinaattimuunnokset otettiin k\u00e4ytt\u00f6\u00f6n:<\/p>\n
Kun yht\u00e4l\u00f6 (3 - 36) korvataan yht\u00e4l\u00f6ll\u00e4 (3 - 35) ja erotetaan sen reaali- ja imagin\u00e4\u00e4riosat, saadaan.<\/p>\n
jossa \u03b1 on yht\u00e4 suuri kuin \u03b1(T1, T2), \u03b2 on yht\u00e4 suuri kuin \u03b2(T1, T2) ja Re(-) ja Im(-) merkitsev\u00e4t vastaavasti -:n reaali- ja imagin\u00e4\u00e4riosaa.<\/p>\n
Yht\u00e4l\u00f6n (3 - 24) mukaan yht\u00e4l\u00f6n (3 - 37) \u03b1 ja \u03b2 edustavat v\u00e4rin\u00e4n likim\u00e4\u00e4r\u00e4isen ratkaisun amplitudi- ja taajuuskorjaustermi\u00e4, ja on ilmeist\u00e4, ett\u00e4 yht\u00e4l\u00f6ss\u00e4 (3 - 37) on kaksi erilaista vakaan tilan ratkaisua \u03b1:lle.<\/p>\n
Ne edustavat hionnan vakautta ja hiontakapinaa.<\/p>\n
Seuraavaksi, kun olemme keskustelleet \u03b1:n ratkaisujen stabiilisuudesta, pystymme johtamaan vapisevan liikkeen stabiilisuuden.<\/p>\n
Yksinkertaisesti sanottuna, kun<\/p>\n
<\/p>\n
Tuolloin \u03b11:n nosto on tasaisessa tilassa, joka vastaa edellisess\u00e4 luvussa tarkasteltua tasaista hiontaprosessia, jolloin ei synny sirpaleliikkeit\u00e4. Kuitenkin kun.<\/p>\n
Tuolloin t\u00e4m\u00e4 hiontaprosessi alkaa menett\u00e4\u00e4 tasaista tilaansa ja alkaa rytin\u00e4, jolloin amplitudi \u03b1 kasvaa v\u00e4hitellen. Jos se ilmenee uudelleen.<\/p>\n
T\u00e4ll\u00f6in \u03b1 stabiloituu arvoon \u03b12, joka on jaksollisen chirpin amplitudi ja jonka sanotaan olevan paikka, jossa tapahtuu ylikriittinen Hopfin haarautuminen.<\/p>\n
Seuraavaksi t\u00e4t\u00e4 v\u00e4r\u00e4htelyliikkeen tyyli\u00e4 havainnollistetaan useilla esimerkeill\u00e4, kuten zoomaamalla kuvassa 2-7 oleviin alueisiin I ja II, jotka on esitetty kuvassa 3-1. Lis\u00e4ksi nuolet A, B ja C on merkitty kuvassa 3-1 my\u00f6hemm\u00e4n analyysin helpottamiseksi.<\/p>\n
()<\/p>\n
Kuva 3-1 Suurennetut vakavuusrajat ja nuolimerkinn\u00e4t<\/p>\n
Nuoli A, jossa \u03ba1 on 0,9, \u03c4g on 14, \u03c4wc on 16,732 ja \u03c9 on 1,678.<\/p>\n
Osoittava nuoli on B, jossa \u03ba1:n arvo on 0,9, \u03c4g:n arvo on 11,6, \u03c4wc:n arvo on 17,638 ja \u03c9:n arvo on 1,048 5.<\/p>\n
esitet\u00e4\u00e4n nuolella C, jossa \u03ba1 on 0,9, \u03c4g on 11,6, \u03c4wc on 18,391 ja \u03c9 on 1,531.<\/p>\n
Kun yht\u00e4l\u00f6n (3-9) yht\u00e4l\u00f6n (3-1) nuolet osoittavat, ett\u00e4 tapauksessa, jossa \u03b5\u03ba1\u03b5 on 0, j\u00e4rjestelm\u00e4n parametrit liukuvat vakaalta alueelta kohti ep\u00e4vakaata aluetta, ja hiontaprosessi muuttuu vastaavasti tasaisesta hionnasta ry\u00f6ppy\u00e4v\u00e4\u00e4n liikkeeseen. Nuolten A, B ja C mukaisesti yht\u00e4l\u00f6n (3 - 37) avulla saadut ratkaisut tasaista hajoamisliikett\u00e4 varten ovat vastaavasti.<\/p>\n
Koska nuolet A, B ja C vastaavat eri vakavuusrajojen ylitt\u00e4mistapauksia, ne aiheuttavat erilaisia lepatustoimintoja. Yht\u00e4l\u00f6iden (3-39), (3-40) ja (3-41) mukaan n\u00e4iden erilaisten lepatusmoodien taajuudet ja amplitudit ovat hyvin erilaisia. Esimerkiksi nuolta A vastaavien v\u00e4r\u00e4htelyjen amplitudi on noin kymmenen kertaa suurempi kuin nuolta B vastaavien v\u00e4r\u00e4htelyjen amplitudi. Toinen mielenkiintoinen tulos on, ett\u00e4 yht\u00e4l\u00f6iden (3-39), (3-40) ja (3-41) suuremmat amplitudiv\u00e4r\u00e4htelyt vastaavat suurempia v\u00e4r\u00e4htelytaajuuksia. Fysiikan kannalta suuri amplitudi vastaa suurta energiaa, ja t\u00e4ss\u00e4 tapauksessa suuri taajuus vastaa suurta energiaa, joten voidaan n\u00e4hd\u00e4, ett\u00e4 n\u00e4iden erilaisten jaksollisten v\u00e4r\u00e4htelyjen hallussa oleva v\u00e4r\u00e4htelyenergia vaihtelee paljon, joten parametrien valinta hiontaprosessissa on my\u00f6s eritt\u00e4in t\u00e4rke\u00e4 jakso v\u00e4r\u00e4htelyliikkeen voimakkuuden v\u00e4hent\u00e4miseksi.<\/p>\n
Alkuper\u00e4iset yht\u00e4l\u00f6t integroitiin numeerisesti aiemmin saatujen teoreettisten tulosten todentamiseksi, mink\u00e4 j\u00e4lkeen numeerisia ja teoreettisia tuloksia verrattiin kesken\u00e4\u00e4n, ja ne on esitetty kuvassa 3-2. Erityisesti kuvat 3-2(a), (b) ja (c) vastaavat bifurkaatiokaavioita, joissa on nuolet A, B ja C. T\u00e4m\u00e4 bifurkaatiokaavio kuvastaa chirpin amplitudin y1max ja parametrin \u03c4w v\u00e4list\u00e4 suhdetta. Kuvissa 3-2(d), (e) ja (f) on esitetty j\u00e4rjestelm\u00e4n mahdollisten flutter-heilahdusten aikasarjat, jotka vastaavat kolmea eri pistett\u00e4 bifurkaatiokaaviossa, ja kuvissa 3-2(g), (h) ja (i) on esitetty aikasarjoja vastaavat vaihekaaviot. Kuvasta k\u00e4y ilmi, ett\u00e4 teoreettisten analyysien tulokset vastaavat melko hyvin numeerisen integroinnin tuloksia. Lis\u00e4ksi vaihekaaviot 3-2 (g), (h) ja (i) osoittavat, ett\u00e4 hiomalaikan ja ty\u00f6kappaleen siirtym\u00e4t ovat suhteellisessa liikkeess\u00e4, kun lohkeilua esiintyy, mik\u00e4 muistuttaa er\u00e4\u00e4nlaista antisynkronista liikett\u00e4. T\u00e4m\u00e4 tarkoittaa sit\u00e4, ett\u00e4 hiomalaikan ja ty\u00f6kappaleen suhteelliset asennot y1 - y2 muuttuvat huomattavasti lohkeilun aikana, ja n\u00e4in ollen my\u00f6s hiontasyvyys ja leikkuuvoiman suuruusluokan muutos ovat suhteellisen suuria.<\/p>\n
Kuvassa 3 - 2 esitet\u00e4\u00e4n haarautumiskaavio vasemmassa sarakkeessa sek\u00e4 keskimm\u00e4isess\u00e4 sarakkeessa oleva aikak\u00e4yr\u00e4kaavio ja oikeassa sarakkeessa oleva faasikaavio, joissa yhten\u00e4iset viivat edustavat teoreettisia tuloksia, joita edustavat yht\u00e4l\u00f6t (3 - 39), (3 - 40) ja (3 - 41). ja pisteet edustavat numeerisen integroinnin tuloksia.<\/p>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"
Kun kanoninen yht\u00e4l\u00f6 on saatu, voidaan seuraavaksi tutkia hiontah\u00e4rin\u00e4n syntyprosessia k\u00e4sittelem\u00e4ll\u00e4 amplitudia B. Kuten yht\u00e4l\u00f6st\u00e4 k\u00e4y ilmi, yht\u00e4l\u00f6ss\u00e4 olevat \u03b1 ja \u03b2 edustavat sek\u00e4 amplitudia ett\u00e4 taajuuskorjaustermi\u00e4, jotka ovat likim\u00e4\u00e4r\u00e4isen ratkaisun likim\u00e4\u00e4r\u00e4inen ratkaisu rosoiseen liikkeeseen. Ja tuolloin hiontaprosessi alkoi horjua.<\/p>","protected":false},"author":1,"featured_media":1629,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[26],"tags":[522,524,521,523,520],"class_list":["post-1628","post","type-post","status-publish","format-standard","has-post-thumbnail","hentry","category-26","tag-522","tag-524","tag-521","tag-523","tag-hopf"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1628","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=1628"}],"version-history":[{"count":0,"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1628\/revisions"}],"wp:featuredmedia":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/media\/1629"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=1628"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=1628"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/cndlfh.com\/fi\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=1628"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}